压力流既虹吸式，虹吸原理：就是连通器的原理，加在密闭容器里液体上的压强，处处都相等。而虹吸管里灌满水，没有气，来水端水位高，出水口用手掌或其他物体封闭住。此时管内压强处处相等。一切安置好后，打开出水口，虽然两边的大气压相等，但是来水端的水位高，压强大，推动来水不断流出出水口。

压力流

虹吸原理的发现和应用(发现 史书记载)

压力流假说

压力流 - 正文

压力流

pressure flow（the type of syphonic）

压力流（虹吸式）

虹吸原理的发现和应用

发现

中国人很早就懂得应用虹吸原理。应用虹吸原理制造的虹吸管，在中国古代称“注子”、“偏提”、“渴乌”或“过山龙”。　东汉末年出现了灌溉用的渴乌。西南地区的少数民族用一根去节弯曲的长竹管饮酒，也是应用了虹吸的物理现象。

史书记载

宋朝曾公亮《武经总要》中，有用竹筒制作虹吸管把峻岭阻隔的泉水引下山的记载。中国古代还应用虹吸原理制作了唧筒。唧筒是战争中一种守城必备的灭火器。宋代苏轼《东坡志林》卷四中，记载了四川盐井中用唧筒把盐水吸到地面。其书载：以竹为筒，“无底而窍其上，悬熟皮数寸，出入水中，气自呼吸而启闭之，一筒致水数斗。“明代的《种树书》中也讲到用唧筒激水来浇灌树苗的方法，对于虹吸原理，中国古代也有论述。南北朝时期成书的《关尹子·九药篇》说：“瓶存二窍，以水实之，倒泻；闭一则水不下，盖（气）不升则（水）不降。井虽千仞，汲之水上；盖（气）不降则（水）不升。”有两个小孔的瓶子能倒出水，如果闭住一个小孔，另一个小孔外面的空气压力会比瓶里水的压力大，水就流不出来。唐代王冰《素问》注中，有关大气压力的物理现象记述得较清楚，王冰曰：“虚管溉满，捻上悬之，水固不汇，为无升气而不能降也；空瓶小口，顿溉不入，为气不出而不能入也。”指出一个小口的空瓶灌不进水是因为瓶里气体出不来。宋代俞琰在《席上腐谈》中补充了前人的发现，说；“予幼时有道人见教，则剧烧片纸纳空瓶，急覆于银盆水中，水皆涌入瓶而银瓶铿然有声，盖火气使之然也；又依法放于壮夫腹上，挈之不坠。”在空瓶里烧纸，由于火把瓶里的一部分空气赶出瓶外，火熄灭后瓶里就形成负压，造成一定的真空，瓶外的空气压力就把瓶紧紧地压在人腹上。如果把瓶放在水里，水就立即涌入瓶里。明代庄元臣在《叔苴子·内篇》中也指出把葫芦勺倒压入水中，水并没有进入葫芦里，这是因为葫芦里有空气。

压力流假说

1930年明希(E.Münch)提出了解释韧皮部同化物运输的压力流学说(pressure flow hypo thesis)。该学说的基本论点是，同化物在筛管内是随液流流动的，而液流的流动是由输导系统两端的膨压差引起的。自该学说提出以来，许多学者都致力于能更完整、更正确地解释同化物韧皮部运输的现象，也曾提出过多种假说，如简单扩散作用、细胞质环流（cyclosis）、电渗流动、收缩蛋白、离子泵等假说，然而这些假说后来均被实验证明是不完整的或错误的。

目前被人们广为接受的学说是在明希最初提出的压力流学说基础上经过补充的新的压力流学说。新学说认为，同化物在筛管内运输是一种集流，它是由源库两侧SE-CC复合体内渗透作用所形成的压力梯度所驱动的。而压力梯度的形成则是由于源端光合同化物不断向SE-CC复合体进行装载，库端同化物不断从SE-CC复合体卸出，以及韧皮部和木质部之间水分的不断再循环所致。即光合细胞制造的光合产物在能量的驱动下主动装载进入筛管分子，从而降低了源端筛管内的水势，而筛管分子又从邻近的木质部吸收水分，以引起筛管膨压的增加；与此同时，库端筛管中的同化物不断卸出并进入周围的库细胞，这样就使筛管内水势提高，水分可流向邻近的木质部，从而引起库端筛管内膨压的降低。因此，只要源端光合同化物的韧皮部装载和库端光合同化物的卸出过程不断进行，源库间就能维持一定的压力梯度，在此梯度下，光合同化物可源源不断地由源端向库端运输。

同化物韧皮部运输的研究已经历了70多年，尽管尚有许多方面需要深入研究，但目前普遍认为“压力流学说”是最能解释同化物韧皮部运输现象的一种理论。然而，必须指出的是，上述讨论的是被子植物中的情况。由于裸子植物韧皮部的结构与被子植物有很大的差异，因此，可以预测裸子植物同化物的韧皮部运输机理与被子植物的运输机理必然有许多不同之处，但这方面的研究尚很缺乏。

简单的说就是压力差所造成的现象

压力流 - 正文

周围被约束、没有自由表面(液体和气体的分界面)的液体流动。最常见的压力流是满管流（见管流），即液体充满管道的流动。液体未充满管道的流动遵循无压流的规律。压力流按其流动特性是否随时间改变可分为定常压力流和非定常压力流。

定常压力流 流动特性不随时间改变的压力流。研究定常压力流的目的在于找出管道特性和流动特性之间的关系，这种关系随流动状态而不同。在直线圆形管道中，如流动特性不沿流程改变则称为均匀流，这时流动状态随管道雷诺数Re=vD/ν而改变,式中v为平均流速,D为管道直径,ν为运动粘性系数。雷诺数小于2000时为层流；向湍流过渡的雷诺数在2000～4000之间；4000以上为湍流。定常压力流的流动特性和管道特性之间的关系，可参见管流。

非定常压力流 流动特性随时间改变的压力流。管道阀门启闭，水力机械启动、负荷改变或停机过程中的流动皆是不定常压力流。若关闭或停机的速率很快，由于水流的惯性，液体将被压缩而产生水击。分析这一流动时必须考虑液体的可压缩性。

分析可压缩非定常压力流时,常用平均流速v、压力p、管道横截面积A、密度ρ等量,并将流动简化为一维问题。这时流动特性是距离s和时间t的函数。连续性方程为：。

运动方程为：+Aρ|v|v/2D=0。

上式中z为管道高程；f为摩擦系数，它是雷诺数Re和管道内壁相对粗糙度 ε/D的函数(见管流)；第四和第五项分别代表重力和管壁摩擦阻力的作用。液体受压缩时的状态方程为，由此推出：,

式中K 为液体的体积弹性模量。如果不考虑管壁的惯性，则弹性圆形管道的变形方程为，由此推出：,

式中δ为管壁厚度；E为管壁材料的弹性模量。略去高阶小量后可得出下列方程组：,

,

,

式中c为压力波传播速度。这是一组双曲型微分方程,可用有限差分方法或特征线法进行数值计算。应用这些方程可计算水击压力。

参考书目

V.L.Streeter and　E.B.Wylie, Fluid Mechanics, McGraw-Hill, New York,1975.