| 词条 | 计算流体力学 |
| 释义 | 用电子计算机和离散化的数值方法对流体力学问题进行数值模拟和分析的一个新分支。 简介计算流体力学或计算流体动力学，英文Computational Fluid Dynamics，简称CFD,是用电子计算机和离散化的数值方法对流体力学问题进行数值模拟和分析的一个分支。 计算流体力学是目前国际上一个强有力的研究领域,是进行传热、传质、动量传递及燃烧、多相流和化学反应研究的核心和重要技术，广泛应用于航天设计、汽车设计、生物医学工业、化工处理工业、涡轮机设计、半导体设计、HAVC&R 等诸多工程领域，板翅式换热器设计是CFD 技术应用的重要领域之一。 发展流体力学和其他学科一样，是通过理论分析和实验研究两种手段发展起来的。很早就已有理论流体力学和实验流体力学两大分支。理论分析是用数学方法求出问题的定量结果。但能用这种方法求出结果的问题毕竟是少数，计算流体力学正是为弥补分析方法的不足而发展起来的。 在20世纪初，理查德就已提出用数值方法来解流体力学问题的思想。但是由于这种问题本身的复杂性和当时计算工具的落后，这一思想并未引起人们重视。自从40年代中期电子计算机问世以来，用电子计算机进行数值模拟和计算才成为现实。1963年美国的F.H.哈洛和J.E.弗罗姆用当时的IBM7090计算机，成功地解决了二维长方形柱体的绕流问题并给出尾流涡街的形成和演变过程，受到普遍重视。1965年，哈洛和弗罗姆发表“流体动力学的计算机实验”一文，对计算机在流体力学中的巨大作用作了引人注目的介绍。从此，人们把60年代中期看成是计算流体力学兴起的时间。 计算流体力学的历史虽然不长，但已广泛深入到流体力学的各个领域，相应地也形成了各种不同的数值解法。就目前情况看， 主要是有限差分方法和有限元法。有限差分方法在流体力学中已得到广泛应用。而有限元法是从求解固体力学问题发展起来的。近年来在处理低速流体问题中，已有相当多的应用，而且还在迅速发展中。 计算流体力学在最近20 年中得到飞速的发展，除了计算机硬件工业的发展给它提供了坚实的物质基础外，还主要因为无论分析的方法或实验的方法都有较大的限制，例如由于问题的复杂性，既无法作分析解，也因费用昂贵而无力进行实验确定，而CFD 的方法正具有成本低和能模拟较复杂或较理想的过程等优点。经过一定考核的CFD 软件可以拓宽实验研究的范围，减少成本昂贵的实验工作量。在给定的参数下用计算机对现象进行一次数值模拟相当于进行一次数值实验，历史上也曾有过首先由CFD 数值模拟发现新现象而后由实验予以证实的例子。 基本方程为了说明计算流体力学主要方法，需先了解流体力学运动的基本方程的性质和分类。流体力学的基本方程是在19 世纪上半叶由C.-L.-M.-H.纳维和G.G.斯托克斯等人建立的，称为纳维－斯托克斯方程，简称N-S方程。二维非定常不可压缩流体的N-S方程为： 式中u、v为沿着x、y方向上的速度分量；t为时间；p为压力；ρ为密度；ν为运动粘性系数。在不同条件下，N-S方程的数学性质也不一样。 N-S方程描述粘性流体随时间而变的非定常运动。时间项和方程右边的高阶导数项决定方程的性质。它同二维热传导方程类似，属于抛物型方程。 粘性流体的定常运动是将原方程中的时间项省去。此时N-S方程的性质，取决于它的高阶导数项，和拉普拉斯方程一样，为椭圆型方程。 无粘流的欧拉方程是将 N-S方程的右边粘性项略去而得。它也适用于可压缩流体。从形式上不容易判断欧拉方程的性质。因多数无粘流动皆为无旋流动，故如将欧拉方程改用速度势嗞表示， 则二维定常可压缩气流的方程为：(c2-u2)嗞xx-2uv嗞xy+(c2-v2)嗞yy=0， 式中c为声速。此式是二阶偏微分方程 A嗞xx+2B嗞xy+C嗞yy+D嗞x+E嗞y=0的一般形式， 其性质要看B2-AC0而定。在超声速区，B2-AC>0，即u2+v2>c2，上式类似于波动方程，为双曲型；在亚声速区，B2-AC<0，即u2+v2<c2，上式便与拉普拉斯方程相同，为椭圆型。 总之，流体力学的运动方程是极其复杂的非线性偏微分方程，具有各种不同的类型，而且往往还是混合型的。要全面描述流体的运动，还必须同时考虑其他方程，如连续性方程、能量方程和状态方程等。所以计算流体力学在很大程度上就是针对不同性质的偏微分方程采用和发展相应的数值解方法。 低速无粘流动数值解在无旋条件下，低速流动的速度势满足拉普拉斯方程或泊松方程。很多平面问题利用复变函数和保角映射可以求得解析解，这是经典流体力学的重要内容。但对几何形状比较复杂的物体，必须用下述的数值解法。 迭代解法 这是用逐步近似求解联立方程的方法，也是椭圆型微分方程的主要数值解法。此法程序简单，存储量与运算量均比较小，一般先假定一组初值，然后求每个网点上的新值。以五点格式为例，网点上的新值是邻近四点初值的平均。新值求出后，旧值还要保留，以便计算其他各点的新值。这种简单迭代收敛很慢，现已很少使用。但若稍加改进，用算出的新值冲掉旧值，并引进一个松弛因子，以加速收敛，将算出来的新值与原来的旧值加权平均，就成为50年代发展起来的逐次超松弛法。 时间相关法 这是用非定常方程求解定常问题的方法，常用于求解N-S方程和欧拉方程等。虽然用的是非定常方程，但所解的并不是非定常问题。根据给定的初始条件以及随时间改变的约束条件，非定常问题是研究流动随时间的演变过程。这种非定常行为和给出的初值很有关系。然而时间相关法的初值，原则上是随意选取的，只是须满足定常问题所规定的边界条件。在求解过程中，流动随时间的变化并不代表真实的物理过程。当时间足够长后，未知函数值逐步与时间无关，便渐近趋于定常解。所以时间相关法实际上也是一种迭代法，时间变量只不过是用来记录迭代的次数而已。 交替方向隐式法 流体力学的应用问题，往往是二维和三维的空间问题。由于稳定性的要求，时间步长受维数的限制，维数愈高，要求时间步长愈小，计算工作量也愈大。50年代中期D.W.裴斯曼和J.道格拉斯等人提出所谓交替方向隐式法，以加快计算速度。如在二维非定常方程中，第一步先对x的导数用隐式差分，而y方向的导数则用前一个的数值。第二步对 y的导数用隐式差分，x方向的导数则用第一步算出来的数值。这一方法的优点是稳定性好，有足够的二阶精度，所产生的差分方程是三对角矩阵方程，便于求解。 有限基本解法 解位势流动的一种数值方法。航空工业中的低速飞机设计采用位势理论计算各种气动力参数，就是求解二维或三维拉普拉斯方程。在经典流体力学中，用基本解的叠加来解拉普拉斯方程的做法是很成功的。这种方法的要点是，用源、汇、偶极子的分布代替机翼和机身对流场的影响。它们的强度由边界条件确定，结果需要求解积分方程。对一些简单情况可以求解，对一般情况则比较困难。高速电子计算机的出现使这种积分方程的数值解法也有了突破。其主要思想是把积分方程离散化，积分方程代表源、汇等奇点在空间连续分布的总和。例如，若把机翼和机身表面，分割成若干个小单元，每个单元上的奇点强度取平均值。把这些奇点的总和叠加起来，就得出流场总的效应。因此，它用有限项的求和来代替积分，而最后要解的是一组代数方程。由于基本解都是具有奇点的函数，所以这种方法又称为有限奇点法或鳞片法。（见有限基本解法） 跨声速流动数值解跨声速流动的流场是既有亚声速区又有超声速区的一种混合流场。在不考虑粘性影响和小扰动的情况下，定常二维速度势方程是混合型的，即V嗞xx+嗞yy=0，式中V是来流马赫数Ma∞与嗞x的复杂函数。V>0是亚声速区(椭圆型)，而V<0为超声速区（双曲型）。美国的E.M.穆曼和J.D.科尔在1971年首先采用混合差分格式，并运用松弛法成功地解出定常小扰动速度势方程。混合差分格式就是在亚声速区用中心差分格式，所有邻近网点上的条件都会影响计算点，而在超声速区，则用迎风格式，因为上游迎风网点正好是双曲型波动方程的依赖区。（见跨声速流数值计算） 超声速流动数值解在超声速流动中，主要问题是如何处理激波。用数值方法处理超声速流场中的激波现有两种方法。一是激波捕捉法，另一是激波装配法。激波捕捉法对激波本身并不需作任何特殊处理，只是在计算公式中，直接或间接地引进“粘性”项，自动算出激波的位置和强度，以“捕捉”激波。其中又有所谓人工粘性和格式粘性两种方法。人工粘性方法是J.von诺伊曼和R.D.里希特迈尔于1950年首先提出的，它是以真实粘性流体的物理理论为基础的一种自动处理激波近似方法。该法是在激波层内，人为地加入粘性项，使激波间断变成光滑的过渡区。近年来，在超声速流动中得到广泛的应用。格式粘性是通过某种差分格式间接地引入粘性项拉克斯格式。拉克斯-文德霍夫格式和麦克马克格式都具有类似的效果。激波装配法是把激波仍当作间断面来处理，激波前后要满足激波跳跃条件。但是在普通坐标中，它的实现很困难。一般采用坐标变换，使激波位置（此时是未知的）和一个坐标轴重合，然后把激波看作内边界。这种处理是比较精确的，但也是很麻烦和不方便的。最好的办法是把激波捕捉法和激波装配法结合起来。例如在流场外围的离体激波用激波装配法，在流场内的激波用激波捕捉法。（见超声速无粘绕流数值解） 粘性流动数值解法可参见纳维－斯托克斯方程数值解、边界层方程数值解法和湍流数值计算等。 软件CFD 软件一般都能推出多种优化的物理模型，如定常和非定常流动、层流、紊流、不可压缩和可压缩流动、传热、化学反应等等。对每一种物理问题的流动特点，都有适合它的数值解法，用户可对显式或隐式差分格式进行选择，以期在计算速度、稳定性和精度等方面达到最佳。CFD 软件之间可以方便地进行数值交换，并采用统一的前、后处理工具，这就省却了科研工作者在计算机方法、编程、前后处理等方面投入的重复、低效的劳动,而可以将主要精力和智慧用于物理问题本身的探索上。 一般结构CFD 软件的一般结构由前处理、求解器、后处理三部分组成。前处理、求解器及后处理三大模块，各有其独特的作用，分别表示如下。 前处理 a. 几何模型 b. 划分网格 求解器 a. 确定CFD 方法的控制方程 b. 选择离散方法进行离散 c. 选用数值计算方法 d. 输入相关参数 后处理 速度场、温度场、压力场及其它参数的计算机可视化及动画处理 商业软件自从1981 年英国CHAM 公司首先推出求解流动与传热问题的商业软件PHOENICS以来，迅速在国际软件产业中形成了通称为CFD 软件的产业市场。到今天，全世界至少已有50余种这样的流动与传热问题的商业软件，在促进CFD技术应用于工业实际中起了很大的作用。下面介绍当今世界上应用较广的CFD商业软件。 (1) CFX 该软件采用有限容积法、拼片式块结构化网络，在非正交曲线坐标(适体坐标) 系上进行离散，变量的布置采用同位网格方式。对流项的离散格式包括一阶迎风、混合格式、QUICK、CONDIF、MUSCI及高阶迎风格式。压力与速度的耦合关系采用SIMPLE系列算法(SIMPLEC),代数方程求解的方法中包括线迭代、代数多重网络、ICCG、STONE 强隐方法及块隐式(BIM)。软件可计算不可压缩及可压缩流动、耦合传热问题、多相流、化学反应、气体燃烧等问题。 (2) FIDAP 这是英语Fluid Dynamics Analysis Package 的缩写，系于1983年由美国Fluid Dynamics International Inc. 推出，是世界上第一个使用有限元法(FEM) 的CFD软件。可以接受如I-DEAS、PATRAN、ANSYS和ICEMCFD 等著名生成网格的软件所产生的网格。该软件可以计算可压缩及不可压缩流、层流与湍流、单相与两相流、牛顿流体及非牛顿流体的流动问题。 (3) FLUENT 这一软件由美国FLUENT Inc.于1983年推出，是继PHOENICS 软件之后的第二个投放市场的基于有限容积法的软件。它包含有结构化及非结构化网格两个版本。在结构化网格版本中有适体坐标的前处理软件，同时也可以纳入I- DEAS、PATRAN、ANSYS 和ICEMCFD 等著名生成网格的软件所产生的网格。速度与压力耦合采用同位网格上的SIMPLEC 算法。对流项差分格式纳入了一阶迎风、中心差分及QUICK 等格式。软件能计算可压缩及不可压缩流动、含有粒子的蒸发、燃烧过程、多组分介质的化学反应过程等问题。 (4) PHOENICS 这是世界上第一个投放市场的CFD 商业软件，可以算是CFD商用软件的鼻祖。这一软件中所采用的一些基本算法，如SIMPLE 方法、混合格式等，正是由该软件创始人D. B. Spalding及其合作者S. V. Patankar 等所提出的，对以后开发的商业软件有较大的影响。近年来，PHOENICS软件在功能上与方法方面做了较大的改进，包括纳入拼片式多网格及细密网格嵌入技术，同位网格及非结构化网格技术; 在湍流模型方面开发了通用的零方程、低Reynolds k-E模型、RNG k-E模型等。应用这一软件可计算大量的实际工作问题，其中包括： 城市污染预测、叶轮中的流动、管道流动。 (5) STAR-CD 这一软件名称是英语Simulation of Turbulent Flow in Arbitrary Region 的缩写，连字符后的CD 是开发商Computational Dynamics Ltd 的简称。这是基于有限容积法的一个通用软件。在网格生成方面，采用非结构化网格，单元的形态可以有六面体、四面体、三角形截面的棱柱体、金字塔形的锥体及六种形状的其它多面体。应用这一软件可以计算稳态与非稳态流动、牛顿流及非牛顿流体的流动、多孔介质中的流动、亚音速及超音速流动，并且这一软件在世界汽车工业中应用的十分广泛。 相关书籍：《计算流体力学》图书信息作 者：龙天渝 等编著 出 版 社：重庆大学出版社 出版时间：2007-3-1 版 次：1 页 数：147 字 数：256000 印刷时间：2007-3-1 纸 张：胶版纸 I S B N：9787562439561 包 装：平装 内容简介本书是“建筑环境与设备工程系列教材”之一。全书从应用计算流体力学和使用商用CFD软件的角度讨论了数值模拟的基本概念和基本方法，并主要介绍了工程流动与传热计算中最常用的有限体积法，内容包括：流体动力学的诸方程和湍流模型及其数学性质、扩散方程的离散方法与格式、对流扩散方程的离散方法与格式、流场的压力速度耦合算法与离散格式、网格生成技术和计算流体力学在专业中的一些应用实例等。 本书可作为建筑环境与设备工程、环境工程、热能与动力工程、市政工程等相关专业高年级本科生、研究生的教学用书或参考书；还可以供科技工作者参考。 图书目录1 绪论 1.1 计算流体力学概述 1.2 数值模拟过程 1.3 控制方程的离散方法 1.4 数值模拟的局限性和发展前景 1.5 计算流体力学软件的结构 1.5.1 前处理器 1.5.2 求解器 1.5.3 后处理器 1.6 常用的计算流体力学商用软件 1.6.1 PHOENICS 1.6.2 CFX 1.6.3 STAR-CD 1.6.4 FIDAP 1.6.5 FLUENT 2 流体流动的数学模型 2.1 流体流动和传热的基本方程 2.1.1 连续性方程 2.1.2 运动方程 2.1.3 能量方程 2.1.4 组分质量守恒方程 2.1.5 状态方程 2.2 牛顿型流体流动的控制方程 2.3 流体流动控制方程的通用形式 2.4 流动现象及其数学模型的类别 2.5 流体流动控制方程的定解条件 2.5.1 关于椭圆型和抛物型方程定解条件的一般提法 2.5.2 不可压缩流体流动控制方程定解条件的常用提法 2.5.3 关于流动控制方程定解条件的思考 参考文献 3 湍流的数学模型 3.1 湍流现象 3.2 湍流的基本方程 3.3 关于湍流时均运动控制方程组封闭性方法的一般介绍 3.4 湍流k-ε两方程模型 3.4.1 标准k-ε两方程模型 3.4.2 RNC k-ε模型 3.4.3 Realizable k-ε模型 3.5 在近壁区使用k-ε模型的问题及对策 3.5.1 近壁区流动的特点 3.5.2 在近壁区使用k-ε模型的问题 3.6 雷诺应力模型(RSM) 3.6.1 雷诺应力输运方程 3.6.2 RSM的控制方程组及其解法 3.6.3 对RSM适用性的讨论 参考文献 4 扩散问题的有限体积法 4.1 一维稳态扩散问题的有限体积法 4.1.1 节点划分 4.1.2 方程的离散 4.1.3 方程的求解 4.1.4 示例 4.2 二维和三维稳态扩散问题的有限体积法 4.2.1 二维稳态扩散问题 4.2.2 三维稳态扩散问题 4.3 非稳态扩散问题的有限体积法 4.3.1 一维非稳态扩散问题 4.3.2 示例 4.3.3 多维问题的隐式格式 4.4 线性方程组的求解 4.4.1 TDMA算法 4.4.2 迭代法 4.4.3 超松弛和欠松弛 参考文献 5 对流-扩散问题的有限体积法 5.1 一维稳态对流-扩散问题的有限体积法 5.2 中心差分格式 5.3 离散格式的性质 5.3.1 守恒性 5.3.2 有界性 5.3.3 迁移性 5.3.4 中心差分格式的性质 5.4 迎风格式 5.5 混合格式 5.6 幂指数格式 5.7 对流-扩散问题的高阶差分格式——QUICK格式 5.8 多维对流-扩散问题的离散格式 5.9 边界条件的处理 5.9.1 入口边界条件 5.9.2 出口条件 5.9.3 壁面条件 参考文献 6 流场的计算 6.1 引言 6.2 交错网格 6.2.1 基本变量法求解的有关困难 6.2.2 解决方案——交错网格 6.3 运动方程的离散 6.4 SIMPLE算法 6.4.1 压力与速度的修正 6.4.2 压力修正方程 6.4.3 SIMPLE算法的基本思路 6.4.4 SIMPLE算法的讨论 6.4.5 SIMPLE算法压力修正方程的边界条件 6.5 SIMPLER算法 6.6 SIMPLEC算法 6.7 PISO算法 参考文献 7 网格生成技术 7.1 引言 7.2 贴体坐标 7.2.1 贴体坐标的基本概念 7.2.2 贴体坐标变换 7.2.3 控制方程的转换及离散化 7.2.4 边界条件的转换 7.3 贴体结构性计算网格的生成 7.3.1 椭圆型微分方程生成法 7.3.2 占体正交坐标 7.4 调整网格疏密 7.5 分区与并行计算的网格 7.6 非结构性计算网格的生成 7.7 结构/非结构混合网格 参考文献 8 应用实例 8.1 室内污染物的扩散 8.2 建筑物顶部结构对街道峡谷内流场及污染物扩散的影响 8.2.1 流场的计算结果 8.2.2 污染物扩散分析 8.3 方形空间内的混合对流换热 8.3.1 基本流动图 8.3.2 入口射流角度对流动的影响 8.3.3 Re的影响 8.3.4 几何结构的影响 8.4 混合器内的流动与换热 参考书目朱幼兰等著：《初边值问题差分方法及绕流》，科学出版社，北京，1980。 P.J.罗奇著，钟锡昌、刘学宗译：《计算流体力学》，科学出版社，北京，1983年。 P.J.Roache,Computation Fluid Dynamics,Hermosa Pub.,Albuquerque,1972. |
| 随便看 |
|
百科全书收录4421916条中文百科知识，基本涵盖了大多数领域的百科知识，是一部内容开放、自由的电子版百科全书。